通常情况下，我们使用溶解在甲醇或者乙二醇（均可作为热浴或者粒子库）中的罗丹明6G染料。微腔截止能量（反射镜间距）由PZT主动控制。
实验
对黑体辐射而言，将光子盒冷却到低温下，并不会引起BEC。根据普朗克定律，当降低光子的温度时，它会从系统中消失。为了克服这个物理上的瓶颈，我们在充满染料的、反射镜间距在波长量级的光学微腔中捕获光子气体，可同时提供光子数保持的热化过程及显著的光子气体基态。
我们的光学微腔包括2个球面介质膜反射镜，其反射率高于99.9975%，间隔1.5 µm（图1）。自由谱范围超出了腔内所用染料溶剂的荧光的谱宽，有效地抑制了纵向的自由度，使系统成为二维系统[2]。所用的溶解在甲醇中的若丹明6G染料，量子效率近100%，发射光谱范围550nm-600nm。
当腔体发射光基模沿着光轴传输时，高阶横模发散角更大，将整个光子气体正确的成像在探测器上是非常有挑战的。
我们使用532nm附近波长的泵浦激光器来激发染料分子。对有机染料的持续泵浦，引发了三重态的激发，减弱了系统的发光。激光经声光斩波为500ns（典型）脉宽，100Hz以下的脉冲。一次激发，离开腔体的光子数在1E7量级。
图2: a) 微腔发光图片。基模（白色）叠加于热光子云之上。所示图片拍摄时EM增益设为250，以用足像素的满阱容量。 b) 水平方向分布。数据具备足够的信噪比和可忽略的噪声本底，清晰展现了热光子云和高度布居凝聚模式的双模叠加分布。
参考文献：
J. Klärs, J. Schmitt, F. Vewinger & M. Weitz, Nature 468, 545 (2010)
J. Klärs, J. Schmitt, T. Damm, F. Vewinger & M. Weitz, Appl. Phys. B 105, 17 (2011)
13810146393
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